ПРИМЕНЕНИЕ I ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ К ИЗОПРОЦЕССАМ
-
Изопроцесс
график
I закон термодинамики
Примечание
Изобарный
Р = const
р
о V
U = Q + A
Q = U + A /
Изменение внутренней энергии системы при переходе ее из одного состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты переданного системе
Q > 0, A > 0, U
Q < 0, A < 0, U
Изохорный
V = const
P
0 V
U = Q
Изменение энергии равно количеству переданной теплоты
Q > 0, U
Q < 0, U
Изотермический
T = const
P
0 V
Q = A /
Все переданное количество теплоты идет на совершение работы
Q > 0, A/ > 0
Q < 0, A / < 0
Адиабатный
процесс
Q = 0
P
0 V
U = A
Изменение внутренней энергии происходит за счет совершения работы
A > 0, U > 0
A| - работа газа, Q – количество теплоты, U – изменение внутренней энергии, А – работа внешних сил.
ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ. ИЗОПРОЦЕССЫ.
Изопроцесс
Const
Меняющиеся
Закон. Формулировка .
Формула
График
Изотермический
Процесс, происходящий с данной массой газа при постоянной температуре.
Т
Р; V
Закон Бойля – Мариотта
Для данной массы газа при постоянной температуре произведение давления на объем, остается величиной постоянной
Р1 V 1 = Р2 V2
P
0
V
изотерма
Изобарный
Процесс, происходящий с данной массой газа при постоянном давлении.
Р
Т; V
Закон Гей – Люссака
Для данной массы газа при постоянном давлении отношение объема к температуре остается величиной постоянной.
V1 = V2
Т1 Т2
V
Т
Изобара
Изохорный
Процесс, происходящий с данной массой газа при постоянном объеме.
V
Р; Т
Закон Шарля
Для данной массы газа при постоянном объеме отношение давления к температуре остается величиной постоянной.
Р1 Р2
=
Т1 Т2
Р
0
Т
изохора
СОЕДИНЕНИЯ ПРОВОДНИКОВ
Последовательное соединение
Параллельное соединение
R1 R2
При последовательном соединении проводников конец первого проводника соединяется с началом второго и т.д.
Законы:
1. I1 = I2 = I
Сила тока одинакова во всех проводниках.
2. U = U1 + U2
Напряжение на концах всей цепи равно сумме напряжений на всех последовательно включенных проводниках.
3. R общ = R1 + R2
Полное сопротивление цепи равно
сумме сопротивлений на отдельных участках.
Rобщ = n R, n – число проводников
Для проводников с одинаковым сопротивлением
R1
R2
При параллельном соединении проводников их начала и концы имеют общие точки подключения к источнику тока.
Законы:
1. I = I1 + I2
Сила тока в неразветвленной цепи равна сумме сил токов во всех параллельно включенных проводниках.
2. U = U1= U2
Напряжение на всех проводниках одинаково.
3. 1 = 1 + 1
R R1 R2
Полное сопротивление участка цепи из параллельно включенных проводников определяется данным выражением.
Rn
R =
n
Для проводников с одинаковым сопротивлением
ВИДЫ МЕХАНИЧЕСКОГО ДВИЖЕНИЯ
Характеристики
Равномерное движение
Равноускоренное движение
Проекция
скорости
Sx
Vx =
t
vx
0 t
График скорости
Vx = V0x + ax t
vx
0 t
График скорости
Проекция перемещения
Sx = X – X0
ax t2
Sx = V0x t +
2
Координата
Закон движения
X = X0 + Vx t
x
0t
График движения
ax t2
x X = X0 + V0x t +
2
0 t
График движения
Ускорение
a = 0
ах Vx – V0x
ax > 0 ax =
t
0 t
АКТИВНОЕ, ИНДУКТИВНОЕ, ЕМКОСТОЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ В ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА.
Активное
Емкостное
Индуктивное
R
XC
XL
U
R =
I
1
XC =
W C
XL = W L
Um
Im =
R
Амплитуда силы тока
Um
Im =
XC
Амплитуда силы тока
Im = Um W C
Um
Im =
XL
Амплитуда силы тока
Um
Im =
W L
Закон изменения силы тока и напряжения с течением времени
u = Um cos w0 t
i = Im cos w0 t
Колебания силы тока в цепи с активным сопротивлением совпадают по фазе с колебаниями напряжения.
Закон изменения силы тока и напряжения с течением времени
u = Um cos w0 t
π
i = Im cos (w0 t + )
2
Колебания силы тока опережают колебания напряжения на
π
2
Закон изменения силы тока и напряжения с течением времени
i = Im sin w0 t
π
u = Umsin (w0 t + )
2
Колебания силы тока отстают от колебаний напряжения на π
2
